University Sétif 1 FERHAT ABBAS Faculty of Sciences
Détail de l'indexation
Ouvrages de la bibliothèque en indexation 530
Ajouter le résultat dans votre panier Affiner la recherche
Dosimetric and quality assurance comparison study of radiotherapy beam’s data acquisition equipments and treatment techniques (3D-CRT vs. IMRT) at the cancer fighting centre of Setif / Karim Benkahila
Titre : Dosimetric and quality assurance comparison study of radiotherapy beam’s data acquisition equipments and treatment techniques (3D-CRT vs. IMRT) at the cancer fighting centre of Setif Type de document : texte imprimé Auteurs : Karim Benkahila, Auteur ; Fayçal Kharfi, Directeur de thèse Editeur : Setif:UFA Année de publication : 2021 Importance : 1 vol (182 f .) Format : 29 cm Langues : Français (fre) Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Physique Index. décimale : 530 Physique Résumé :
Dans ce travail de thèse, deux problèmes de validation et de contrôle qualité en radiothérapie ont été traités. Le premier problème traite de l’influence de l’acquisition des données de mesure du faisceau d’irradiation sur la précision de la radiothérapie en envisageant des scénarios d’erreurs involontaires mais plausibles par rapport à de mauvais positionnements du fantôme d’eau et de la chambre d’ionisation. Le deuxième problème est par rapport à la validation de la technique de radiothérapie par modulation d’intensité (IMRT) pour le traitement du cancer des poumons et son avantage par rapport à la technique conformationnelle 3D (3D-CRT). Par rapport au premier problème traité, les résultats de ce travail ont montré que des biais positionnement par inclinaison du fantôme d’eau jusqu’à 1° et élévation de la chambre d’ionisation de presque cinq millimètres (5 mm) au dessus du niveau d’eau n’ont engendré aucun effet significatif sur l’exactitude du calcul de dose entrepris à partir des nouveaux PDDs, profils de dose et dose de référence mesurés. Concernant la deuxième problématique, les résultats de ce travail de validation ont bien montré que l'IMRT, à comparer à la 3D-CRT, assurait la protection des organes normaux et à risque et fournissait un plan de traitement plus précis grâce à son algorithme d'optimisation de dose DVO. Pour le traitement du cancer du poumon considéré, les mesures expérimentales ont montré que la 3D-CRT a tendance à sous-estimer la dose dans le poumon et à la surestimer dans les tissus adjacents. Le mesures expérimentales par dosimétrie de thermoluminescence ont bien montré que les deux techniques de radiothérapie respectent les contraintes sur la dose avec un net avantage pour l’IMRT.Côte titre : DPH/0243 En ligne : http://dspace.univ-setif.dz:8888/jspui/bitstream/123456789/3783/1/Thesis%20Benka [...] Format de la ressource électronique : Dosimetric and quality assurance comparison study of radiotherapy beam’s data acquisition equipments and treatment techniques (3D-CRT vs. IMRT) at the cancer fighting centre of Setif [texte imprimé] / Karim Benkahila, Auteur ; Fayçal Kharfi, Directeur de thèse . - [S.l.] : Setif:UFA, 2021 . - 1 vol (182 f .) ; 29 cm.
Langues : Français (fre)
Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Physique Index. décimale : 530 Physique Résumé :
Dans ce travail de thèse, deux problèmes de validation et de contrôle qualité en radiothérapie ont été traités. Le premier problème traite de l’influence de l’acquisition des données de mesure du faisceau d’irradiation sur la précision de la radiothérapie en envisageant des scénarios d’erreurs involontaires mais plausibles par rapport à de mauvais positionnements du fantôme d’eau et de la chambre d’ionisation. Le deuxième problème est par rapport à la validation de la technique de radiothérapie par modulation d’intensité (IMRT) pour le traitement du cancer des poumons et son avantage par rapport à la technique conformationnelle 3D (3D-CRT). Par rapport au premier problème traité, les résultats de ce travail ont montré que des biais positionnement par inclinaison du fantôme d’eau jusqu’à 1° et élévation de la chambre d’ionisation de presque cinq millimètres (5 mm) au dessus du niveau d’eau n’ont engendré aucun effet significatif sur l’exactitude du calcul de dose entrepris à partir des nouveaux PDDs, profils de dose et dose de référence mesurés. Concernant la deuxième problématique, les résultats de ce travail de validation ont bien montré que l'IMRT, à comparer à la 3D-CRT, assurait la protection des organes normaux et à risque et fournissait un plan de traitement plus précis grâce à son algorithme d'optimisation de dose DVO. Pour le traitement du cancer du poumon considéré, les mesures expérimentales ont montré que la 3D-CRT a tendance à sous-estimer la dose dans le poumon et à la surestimer dans les tissus adjacents. Le mesures expérimentales par dosimétrie de thermoluminescence ont bien montré que les deux techniques de radiothérapie respectent les contraintes sur la dose avec un net avantage pour l’IMRT.Côte titre : DPH/0243 En ligne : http://dspace.univ-setif.dz:8888/jspui/bitstream/123456789/3783/1/Thesis%20Benka [...] Format de la ressource électronique : Exemplaires (1)
Code-barres Cote Support Localisation Section Disponibilité DPH/0243 DPH/0243 Thèse Bibliothéque des sciences Français Disponible
Disponible
Titre : La dosimétrie par thermoluminescence : Principe, calibration et application en dosimétrie des rayons X Type de document : texte imprimé Auteurs : Kadri,Hadjer, Auteur ; Fayçal Kharfi, Directeur de thèse Editeur : Setif:UFA Année de publication : 2019 Importance : 1 vol (59 f .) Format : 29 cm Langues : Français (fre) Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Dosimétrie Index. décimale : 530 Physique Résumé : L’objectif de mémoire est l’étude de la réponse ainsi que la calibration d’un dosimètre thermolumienscent à base de fluor de lithium dopé (LiF) TLD-700 pour une éventuelle utilisation en dosimétrie autour d’un tomographe à rayons X. Il s’agit principalement d’étudier la réponse TL des TLD-700 en fonction de la dose et sa calibration en fonction de l’énergie du rayonnement ionisant. Il est aussi question d’étudier sa reproductibilité pour une même dose et l’extinction (fading) du signal TL en fonction du temps. A travers les résultats obtenus, nous constatons que la réponse de TLD à la dose de rayons X est linéaire dans l’intervalle considéré et qu’elle dépend étroitement de l’énergie du rayonnement d’une façon non linéaire. La reproductibilité du signal TL a été trouvée très satisfaisante. Il a été aussi observé que le stockage du TLD contribue à la disparation des pics du signal de thermoluminescence de basses températures. Les résultats du travail de dosimétrie démontrent bien la capacité d’un tel dosimètre à la mesure efficace et passive de la dose de rayons X délivrée par la tomographe utilisé Côte titre : MAPH/0305 En ligne : https://drive.google.com/file/d/1Cw3rnMLT33Lt-8-0pC2XsYp0-pj3bEmU/view?usp=shari [...] Format de la ressource électronique : La dosimétrie par thermoluminescence : Principe, calibration et application en dosimétrie des rayons X [texte imprimé] / Kadri,Hadjer, Auteur ; Fayçal Kharfi, Directeur de thèse . - [S.l.] : Setif:UFA, 2019 . - 1 vol (59 f .) ; 29 cm.
Langues : Français (fre)
Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Dosimétrie Index. décimale : 530 Physique Résumé : L’objectif de mémoire est l’étude de la réponse ainsi que la calibration d’un dosimètre thermolumienscent à base de fluor de lithium dopé (LiF) TLD-700 pour une éventuelle utilisation en dosimétrie autour d’un tomographe à rayons X. Il s’agit principalement d’étudier la réponse TL des TLD-700 en fonction de la dose et sa calibration en fonction de l’énergie du rayonnement ionisant. Il est aussi question d’étudier sa reproductibilité pour une même dose et l’extinction (fading) du signal TL en fonction du temps. A travers les résultats obtenus, nous constatons que la réponse de TLD à la dose de rayons X est linéaire dans l’intervalle considéré et qu’elle dépend étroitement de l’énergie du rayonnement d’une façon non linéaire. La reproductibilité du signal TL a été trouvée très satisfaisante. Il a été aussi observé que le stockage du TLD contribue à la disparation des pics du signal de thermoluminescence de basses températures. Les résultats du travail de dosimétrie démontrent bien la capacité d’un tel dosimètre à la mesure efficace et passive de la dose de rayons X délivrée par la tomographe utilisé Côte titre : MAPH/0305 En ligne : https://drive.google.com/file/d/1Cw3rnMLT33Lt-8-0pC2XsYp0-pj3bEmU/view?usp=shari [...] Format de la ressource électronique : Exemplaires (1)
Code-barres Cote Support Localisation Section Disponibilité MAPH/0305 MAPH/0305 Mémoire Bibliothéque des sciences Français Disponible
DisponibleDosimétrie par Thermoluminescence en Radiothérapie / Keddad ,Ouided
Titre : Dosimétrie par Thermoluminescence en Radiothérapie Type de document : texte imprimé Auteurs : Keddad ,Ouided, Auteur ; Fayçal Kharfi, Directeur de thèse Editeur : Setif:UFA Année de publication : 2017 Importance : 1 vol (62 f .) Format : 29 cm Langues : Français (fre) Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Radiothérapie
Dosimétrie
Thermoluminescence TL
Dosimètre TLDIndex. décimale : 530 Physique Résumé :
L’objectif de mémoire est la caractérisation de dosimètres de thermoluminescence
TLD pour une éventuelle utilisation en radiothérapie externe et plus particulièrement en
dosimétrie in vivo. L’utilisation des TLD en radiothérapie passe par trois étapes
fondamentales, à savoir : le groupement des TLD par lot possédant le même historique de
thermoluminescence ; 2 : la caractérisation de la réponse de tous les TLDs du lot par rapport Ã
un TLD de référence et un faisceau de référence ; 3 : la sélection des TLD qui répondent
mieux du lot pour une éventuelle utilisation en radiothérapie. Dans ce contexte , nous avons
collecté et d’analysé une centaine de courbes TL qui nous a permis d’appréhender tout ce qui
a trait avec l’utilisation des TLD en radiothérapie surtout dans la phase préparatrice de
sélection et de caractérisation des TLD. A travers les résultats obtenus, nous constations que
la réponse des TLD à des doses de rayons X est linéaire et qu’elle dévie légèrement de la
linéarité pour les Betas. Les TDL200c répondent mieux et sont beaucoup plus précis que les
TLD100 qui nécessitent un travail complémentaire de sélection des TLDs et de calibration du
signal TL pour minimiser les erreurs de mesure.Note de contenu :
Sommaire
Liste des figures …………………..…………………………………………………………………..IV
Liste des tableaux...…………………………………………………………………………………....VI
Introduction ........................................................................................................................... 1
Chapitre I: Radiothérapie Externe et la Dosimétrie ………………………………………3
I. Introduction ....................................................................................................................... 3
II. Radiothérapie Externe…………………………………………………………………..3
III. Dosimétrie………………………………………………………………………………3
III.1. Détecteurs de Rayonnements Ionisants………………………………………………..4
III.1.1 Détecteurs absolus…………………………………………………………………….4
III.1.2 Détecteurs de Transfert……………………………………………………………….4
III.2 Les Détecteurs utilisés en Radiothérapie……………………………………………….5
III.2.1 Chambre d’ionisation…………………………………………………………………6
III.2.2 Films radiologiques…………………………………………………………………...6
III.2.3 Films radiochromiques………………………………………………………………..7
III.2.4 Diode Silicium……………………………………………………………………….8
III.2.5 Le détecteur Diamant…………………………………………………………………8
III.2.6 Le dosimètre en verre Radiophotoluminescent (RPL)……………………………….9
III.2.7 Dosimètres Thermoluminescents (TLD)……………………………………………9
IV. Comparaison entre les différents détecteurs utilisés en dosimétrie de
Radiothérapie………………………………………………………………………………..10
V. Propriétés des matériaux de dosimétrie par Thermoluminescence………………...11
V.1. Réponse du Matériau…………………………………………………………………..11
V.2. Réponse en Energie……………………………………………………………………12
V.3. Fading et Stabilité……………………………………………………………………..12
V.4. Procédures d'annihilation du signal TL: Régénération des détecteurs TLD……….....13
V.5. Autres facteurs………………………………………………………………………...13
Chapitre II La Dosimétrie par Thermoluminescence ....................................................... 14
I. Introduction …………………………………………………………………………….14
II. Généralités sur le cristal thermoluminescent………………………………………...14
II.1. Le Cristal Parfait………………………………………………………………………14
II.2. Le Cristal Réel…………………………………………………………………………15
Sommaire
ii
III. La Luminescence……………………………………………………………………...16
III.1 Les différents types de la luminescence………………………………………………17
IV. La thermoluminescence (TL)………………………………………………………..19
IV.1 Principe de la thermoluminescence………………………………………………….19
IV.2 Modèles pour la thermoluminescence……………………………………………….20
V. Principes de la dosimétrie par thermoluminescence…………………………………26
V.1 Application de la dosimétrie par thermoluminescence………………………………...27
V.1.1 Dosimétrie du Personnel…………………………………………………………….27
V.1.2. Dosimétrie de l'environnement……………………………………………………..28
V.1.3 Dosimétrie clinique…………………………………………………………….........28
Chapitre III : Caractérisation des TLD 100 et TLD200c et établissement de leurs
réponses pour une éventuelle utilisation en radiothérapie externe………………………29
I. Description et Caractéristiques des Dosimètres Thermoluminescents TLD………...29
I.1 TLD 100………………………………………………………………………………….29
I.2 TLD 200c………………………………………………………………………………..31
I.3 Avantages et Inconvénient de l’utilisation des TLD en Radiothérapie…………………31
II. Procédure d’utilisation des TLD en radiothérapie externe………………………….33
III. Description du Lecteur de thermoluminescence RISO OSL/TL…………………...34
IV. Etablissement des Fonctions Réponse des TLD100 et TLD200c …………………..37
IV.1 Réponses par rapport aux doses délivrées par les sources du lecteur RISO
OSL/TL………………………………………………………………………………………38
IV.1.1 Réponse des TLD100 aux doses X et Beta…………………………………………..38
IV.1.1.1 Réponse aux doses Beta……………………………………………………………38
IV.1.1.2 Réponse aux doses de rayons X……………………………………………………41
IV.1.2 Réponse des TLD200c aux doses X et Beta…………………………………………44
IV.1.2.1 Réponse aux doses Beta……………………………………………………………44
IV.1.2.2 Réponse aux doses de rayons X……………………………………………………48
IV.2 Réponses des TLD aux doses délivrées par l’accélérateur linéaire CLINAC IX...52
IV.2.1 Réponse des TLD100………………………………………………………………..52
IV.2.2 Réponse des TLD200c ………………………………………………………………55
Sommaire
iii
IV.3 Vérification de la linéarité et de la proportionnalité de Réponses TL pour les
mêmes doses délivrées par le Riso TL/OSL et le CLINAC IX ……………………….58
IV.3.1 Vérification de la précision des réponses établies par comparaison entre dose avec
build-up et dose sans build-up……………………..................................................................60
Conclusion ............................................................................................................................... 63
Référence
RésuméCôte titre : MAPH/0212 Dosimétrie par Thermoluminescence en Radiothérapie [texte imprimé] / Keddad ,Ouided, Auteur ; Fayçal Kharfi, Directeur de thèse . - [S.l.] : Setif:UFA, 2017 . - 1 vol (62 f .) ; 29 cm.
Langues : Français (fre)
Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Radiothérapie
Dosimétrie
Thermoluminescence TL
Dosimètre TLDIndex. décimale : 530 Physique Résumé :
L’objectif de mémoire est la caractérisation de dosimètres de thermoluminescence
TLD pour une éventuelle utilisation en radiothérapie externe et plus particulièrement en
dosimétrie in vivo. L’utilisation des TLD en radiothérapie passe par trois étapes
fondamentales, à savoir : le groupement des TLD par lot possédant le même historique de
thermoluminescence ; 2 : la caractérisation de la réponse de tous les TLDs du lot par rapport Ã
un TLD de référence et un faisceau de référence ; 3 : la sélection des TLD qui répondent
mieux du lot pour une éventuelle utilisation en radiothérapie. Dans ce contexte , nous avons
collecté et d’analysé une centaine de courbes TL qui nous a permis d’appréhender tout ce qui
a trait avec l’utilisation des TLD en radiothérapie surtout dans la phase préparatrice de
sélection et de caractérisation des TLD. A travers les résultats obtenus, nous constations que
la réponse des TLD à des doses de rayons X est linéaire et qu’elle dévie légèrement de la
linéarité pour les Betas. Les TDL200c répondent mieux et sont beaucoup plus précis que les
TLD100 qui nécessitent un travail complémentaire de sélection des TLDs et de calibration du
signal TL pour minimiser les erreurs de mesure.Note de contenu :
Sommaire
Liste des figures …………………..…………………………………………………………………..IV
Liste des tableaux...…………………………………………………………………………………....VI
Introduction ........................................................................................................................... 1
Chapitre I: Radiothérapie Externe et la Dosimétrie ………………………………………3
I. Introduction ....................................................................................................................... 3
II. Radiothérapie Externe…………………………………………………………………..3
III. Dosimétrie………………………………………………………………………………3
III.1. Détecteurs de Rayonnements Ionisants………………………………………………..4
III.1.1 Détecteurs absolus…………………………………………………………………….4
III.1.2 Détecteurs de Transfert……………………………………………………………….4
III.2 Les Détecteurs utilisés en Radiothérapie……………………………………………….5
III.2.1 Chambre d’ionisation…………………………………………………………………6
III.2.2 Films radiologiques…………………………………………………………………...6
III.2.3 Films radiochromiques………………………………………………………………..7
III.2.4 Diode Silicium……………………………………………………………………….8
III.2.5 Le détecteur Diamant…………………………………………………………………8
III.2.6 Le dosimètre en verre Radiophotoluminescent (RPL)……………………………….9
III.2.7 Dosimètres Thermoluminescents (TLD)……………………………………………9
IV. Comparaison entre les différents détecteurs utilisés en dosimétrie de
Radiothérapie………………………………………………………………………………..10
V. Propriétés des matériaux de dosimétrie par Thermoluminescence………………...11
V.1. Réponse du Matériau…………………………………………………………………..11
V.2. Réponse en Energie……………………………………………………………………12
V.3. Fading et Stabilité……………………………………………………………………..12
V.4. Procédures d'annihilation du signal TL: Régénération des détecteurs TLD……….....13
V.5. Autres facteurs………………………………………………………………………...13
Chapitre II La Dosimétrie par Thermoluminescence ....................................................... 14
I. Introduction …………………………………………………………………………….14
II. Généralités sur le cristal thermoluminescent………………………………………...14
II.1. Le Cristal Parfait………………………………………………………………………14
II.2. Le Cristal Réel…………………………………………………………………………15
Sommaire
ii
III. La Luminescence……………………………………………………………………...16
III.1 Les différents types de la luminescence………………………………………………17
IV. La thermoluminescence (TL)………………………………………………………..19
IV.1 Principe de la thermoluminescence………………………………………………….19
IV.2 Modèles pour la thermoluminescence……………………………………………….20
V. Principes de la dosimétrie par thermoluminescence…………………………………26
V.1 Application de la dosimétrie par thermoluminescence………………………………...27
V.1.1 Dosimétrie du Personnel…………………………………………………………….27
V.1.2. Dosimétrie de l'environnement……………………………………………………..28
V.1.3 Dosimétrie clinique…………………………………………………………….........28
Chapitre III : Caractérisation des TLD 100 et TLD200c et établissement de leurs
réponses pour une éventuelle utilisation en radiothérapie externe………………………29
I. Description et Caractéristiques des Dosimètres Thermoluminescents TLD………...29
I.1 TLD 100………………………………………………………………………………….29
I.2 TLD 200c………………………………………………………………………………..31
I.3 Avantages et Inconvénient de l’utilisation des TLD en Radiothérapie…………………31
II. Procédure d’utilisation des TLD en radiothérapie externe………………………….33
III. Description du Lecteur de thermoluminescence RISO OSL/TL…………………...34
IV. Etablissement des Fonctions Réponse des TLD100 et TLD200c …………………..37
IV.1 Réponses par rapport aux doses délivrées par les sources du lecteur RISO
OSL/TL………………………………………………………………………………………38
IV.1.1 Réponse des TLD100 aux doses X et Beta…………………………………………..38
IV.1.1.1 Réponse aux doses Beta……………………………………………………………38
IV.1.1.2 Réponse aux doses de rayons X……………………………………………………41
IV.1.2 Réponse des TLD200c aux doses X et Beta…………………………………………44
IV.1.2.1 Réponse aux doses Beta……………………………………………………………44
IV.1.2.2 Réponse aux doses de rayons X……………………………………………………48
IV.2 Réponses des TLD aux doses délivrées par l’accélérateur linéaire CLINAC IX...52
IV.2.1 Réponse des TLD100………………………………………………………………..52
IV.2.2 Réponse des TLD200c ………………………………………………………………55
Sommaire
iii
IV.3 Vérification de la linéarité et de la proportionnalité de Réponses TL pour les
mêmes doses délivrées par le Riso TL/OSL et le CLINAC IX ……………………….58
IV.3.1 Vérification de la précision des réponses établies par comparaison entre dose avec
build-up et dose sans build-up……………………..................................................................60
Conclusion ............................................................................................................................... 63
Référence
RésuméCôte titre : MAPH/0212 Exemplaires (1)
Code-barres Cote Support Localisation Section Disponibilité MAPH/0212 MAPH/0212 Mémoire Bibliothéque des sciences Français Disponible
DisponibleDynamical properties of quantum gases following a sudden change of confining potential. / Roumaissa Boumaza
Titre : Dynamical properties of quantum gases following a sudden change of confining potential. Type de document : texte imprimé Auteurs : Roumaissa Boumaza, Auteur ; Mamache, Mustapha, Directeur de thèse Editeur : Setif:UFA Année de publication : 2019 Importance : 1 vol (59 f .) Format : 29 cm Langues : Français (fre) Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Gaz ultra-froid
potentiel confinant
Quench du potentiel
Matrice densité à un corps
DensitéIndex. décimale : 530 Physique Résumé :
La réponse d’un système quantique à un soudain changement des paramètres de son hamiltonian, tel que le potentiel confinant ou les interactions à 2 corps atome-atome, constitue un sujet intéressant en physique. Ceci est réalisable expérimentalement dans le domaine des gaz quantiques ultra-froids, où les avancées technologiques permettent un contrôle total des paramètres du gaz ainsi confiné. L’évolution temporelle résultante du soudain changement d’un paramètre spécifique, appelé quench, est intéressant pour l’étude des propriétés dynamiques de non-équilibre. Dans cette thèse on a considéré le cas de quench du potentiel confinant pour différent systèmes unidimensionnels. Les grandeurs dynamiques auxquelles on s’est intéressé sont, la matrice densité à un corps et le courant de densité résultant. En utilisant le propagateur d’évolution, nous avons dérivé les expressions de la matrice densité et du courant de densité en fonction du temps, pour un système de particules indépendantes initialement confiné par un potentiel d’oscillateur harmonique, suite à un quench du potentiel. Pour un système de bosons à une dimension avec un nombre d’atomes grand et interagissant avec une interaction de type-delta répulsive et initialement confine par un potentiel, nous avons obtenu l’expression de la matrice densité asymptotique après des temps longs durant l’expansion libre. The troisième système que nous avons examine est celui d’un de bosons dit de sphères dures ( Tonks–Girardeau gas) avec un nombre fixé d’atomes. Nous avons dérivé une expression analytique exacte de la densité de courant distribution de masse suite à un quench d’un potentiel harmonique vers un autre potentiel harmonique. Nous avons montré que le courant de distribution est une grandeur collective convenable et dans le cas d’un quench faible, ce courant présente des oscillations aux mêmes fréquences que celles prédites pour le pic de la densité des moments dans le breathing mode (mode respiratoire). Notre analyse à été étendue à d’autres systèmes subissant le quenchNote de contenu :
Sommaire
Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
1 Some general aspects on ultracold quantum gases 7
1.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7
1.2 magnetic conÂ…nement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
1.3 harmonic magnetic trap . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10
1.4 Dipolar conÂ…nement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10
1.5 Harmonic dipole trap . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12
1.6 Evaporation cooling . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12
1.7 Feshbach resonance . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14
1.8 Non-equilibrium dynamics in ultra-cold gases through quantum quench. . . . . . 15
1.8.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15
1.8.2 Probe of momentum distribution of cold atoms. . . . . . . . . . . . . . . 16
1.8.3 Probe of dynamical correlations and time dependent many-body problem. 16
1.8.4 Collective dynamics in quantum many-body systems . . . . . . . . . . . 17
2 Dynamical response of noninteracting Fermions to a sudden change of har-
monic trap ( quantum quench potential) 18
2.1 Introduction : . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18
2.2 Scaling law property of one-body density matrix for noninteracting Fermi gas
initially conÂ…ned in harmonic trap. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19
2.2.1 Free expension . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19
2.2.2 Expansion from trap to trap (!0 ! !) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22
2.3 Current density distribution generated by a sudden quench of the trap . . . . . 24
3 Alternative expression for one body density matrix of harmonically trapped
two hard-core bosons in one spatial dimension and TanÂ’s contact of momen-
tum distribution. 26
3.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
3.2 One-body density matrix of two harmonically trapped hard-core Bosons in one
dimension. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28
4 Dynamical one-body reduced density matrix of an interacting zero-range re-
pulsive Bose gas following a sudden change of trap potential and the resulting
current density distribution. 35
4.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 35
4.2 Asymptotic long-time one-body reduced density matrix of an interacting zero-
range repulsive Bose gas system with large N. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36
4.3 Exact analytical expression of current density for Tonks-Girardeau gas in trap
to trap quench. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41
4.4 Generalization to higher spatial dimensions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43
5 Conclusion 47
REFERENCES . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50
5.1 References . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50
5.2 Appendix A . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 54Côte titre : DPH/0227 Dynamical properties of quantum gases following a sudden change of confining potential. [texte imprimé] / Roumaissa Boumaza, Auteur ; Mamache, Mustapha, Directeur de thèse . - [S.l.] : Setif:UFA, 2019 . - 1 vol (59 f .) ; 29 cm.
Langues : Français (fre)
Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Gaz ultra-froid
potentiel confinant
Quench du potentiel
Matrice densité à un corps
DensitéIndex. décimale : 530 Physique Résumé :
La réponse d’un système quantique à un soudain changement des paramètres de son hamiltonian, tel que le potentiel confinant ou les interactions à 2 corps atome-atome, constitue un sujet intéressant en physique. Ceci est réalisable expérimentalement dans le domaine des gaz quantiques ultra-froids, où les avancées technologiques permettent un contrôle total des paramètres du gaz ainsi confiné. L’évolution temporelle résultante du soudain changement d’un paramètre spécifique, appelé quench, est intéressant pour l’étude des propriétés dynamiques de non-équilibre. Dans cette thèse on a considéré le cas de quench du potentiel confinant pour différent systèmes unidimensionnels. Les grandeurs dynamiques auxquelles on s’est intéressé sont, la matrice densité à un corps et le courant de densité résultant. En utilisant le propagateur d’évolution, nous avons dérivé les expressions de la matrice densité et du courant de densité en fonction du temps, pour un système de particules indépendantes initialement confiné par un potentiel d’oscillateur harmonique, suite à un quench du potentiel. Pour un système de bosons à une dimension avec un nombre d’atomes grand et interagissant avec une interaction de type-delta répulsive et initialement confine par un potentiel, nous avons obtenu l’expression de la matrice densité asymptotique après des temps longs durant l’expansion libre. The troisième système que nous avons examine est celui d’un de bosons dit de sphères dures ( Tonks–Girardeau gas) avec un nombre fixé d’atomes. Nous avons dérivé une expression analytique exacte de la densité de courant distribution de masse suite à un quench d’un potentiel harmonique vers un autre potentiel harmonique. Nous avons montré que le courant de distribution est une grandeur collective convenable et dans le cas d’un quench faible, ce courant présente des oscillations aux mêmes fréquences que celles prédites pour le pic de la densité des moments dans le breathing mode (mode respiratoire). Notre analyse à été étendue à d’autres systèmes subissant le quenchNote de contenu :
Sommaire
Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
1 Some general aspects on ultracold quantum gases 7
1.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7
1.2 magnetic conÂ…nement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
1.3 harmonic magnetic trap . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10
1.4 Dipolar conÂ…nement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10
1.5 Harmonic dipole trap . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12
1.6 Evaporation cooling . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12
1.7 Feshbach resonance . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14
1.8 Non-equilibrium dynamics in ultra-cold gases through quantum quench. . . . . . 15
1.8.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15
1.8.2 Probe of momentum distribution of cold atoms. . . . . . . . . . . . . . . 16
1.8.3 Probe of dynamical correlations and time dependent many-body problem. 16
1.8.4 Collective dynamics in quantum many-body systems . . . . . . . . . . . 17
2 Dynamical response of noninteracting Fermions to a sudden change of har-
monic trap ( quantum quench potential) 18
2.1 Introduction : . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18
2.2 Scaling law property of one-body density matrix for noninteracting Fermi gas
initially conÂ…ned in harmonic trap. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19
2.2.1 Free expension . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19
2.2.2 Expansion from trap to trap (!0 ! !) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22
2.3 Current density distribution generated by a sudden quench of the trap . . . . . 24
3 Alternative expression for one body density matrix of harmonically trapped
two hard-core bosons in one spatial dimension and TanÂ’s contact of momen-
tum distribution. 26
3.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
3.2 One-body density matrix of two harmonically trapped hard-core Bosons in one
dimension. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28
4 Dynamical one-body reduced density matrix of an interacting zero-range re-
pulsive Bose gas following a sudden change of trap potential and the resulting
current density distribution. 35
4.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 35
4.2 Asymptotic long-time one-body reduced density matrix of an interacting zero-
range repulsive Bose gas system with large N. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36
4.3 Exact analytical expression of current density for Tonks-Girardeau gas in trap
to trap quench. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41
4.4 Generalization to higher spatial dimensions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43
5 Conclusion 47
REFERENCES . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50
5.1 References . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50
5.2 Appendix A . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 54Côte titre : DPH/0227 Exemplaires (1)
Code-barres Cote Support Localisation Section Disponibilité DPH/0227 DPH/0227 Thèse Bibliothéque des sciences Anglais Disponible
DisponibleLa dynamique relativiste classique et quantique d’une particule chargée de Spin 1/2 dans un champ électromagnétique / Djihad ,Haddad
Titre : La dynamique relativiste classique et quantique d’une particule chargée de Spin 1/2 dans un champ électromagnétique Type de document : texte imprimé Auteurs : Djihad ,Haddad, Auteur ; Yacine Bouguerra, Directeur de thèse Editeur : Setif:UFA Année de publication : 2019 Importance : 1 vol (54 f .) Format : 29 cm Langues : Français (fre) Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Physique Index. décimale : 530 Physique Résumé : Spin is a purely quantum observable without parity in classical physics. But his behavior can be described by the relativistic classical equation of Bergman-Michel-Telagdi. We can also define the true observables (mean position operator and mean Spin operator) which we produce the classical evolution equation in the Dirac representation by the use of Foldy-Wouthuysen transformation Note de contenu :
Sommaire
Table des matières
Introduction 5
1 Relativité restreinte 7
1.1 Postulats de la relativité restreinte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8
1.2 Transformations de Lorentz . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
1.3 Notion de quadri-vecteur . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11
1.4 Tenseur électromagnétique équations de Maxwell . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
1.4.1 Notion de tenseur . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
1.4.2 Le tenseur de Faraday et équations de Maxwell . . . . . . . . . . . . . . 17
2 Dynamique relativiste dÂ’une particule avec spin 1=2 19
2.1 Particule sans spin . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19
2.2 Particule avec spin . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21
3 Equation de Dirac et transformation de Foldy Wouthuysen 25
3.1 La transformation Foldy-Wouthuysen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
3.1.1 La transformation FW pour une Particule libre . . . . . . . . . . . . . . 27
3.1.2 Opérateurs mean value dans la représentation de Dirac et leurs évolutions : 28
3.1.3 La transformation FW puor une particule dans champ éléctromagnétique 30
3.2 L’évolution d’opérateurs position et spin dans la représentation FW . . . . . . . 32
3.2.1 Opérateur position . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 32
3.2.2 Opérateur spin . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 33
ConclusionCôte titre : MAPH/0361 En ligne : https://drive.google.com/file/d/1aawgLnpfoyGp07O_GJEF1Zgz4Ry-onaT/view?usp=shari [...] La dynamique relativiste classique et quantique dÂ’une particule chargée de Spin 1/2 dans un champ électromagnétique [texte imprimé] / Djihad ,Haddad, Auteur ; Yacine Bouguerra, Directeur de thèse . - [S.l.] : Setif:UFA, 2019 . - 1 vol (54 f .) ; 29 cm.
Langues : Français (fre)
Catégories : Thèses & Mémoires:Physique Mots-clés : Physique Index. décimale : 530 Physique Résumé : Spin is a purely quantum observable without parity in classical physics. But his behavior can be described by the relativistic classical equation of Bergman-Michel-Telagdi. We can also define the true observables (mean position operator and mean Spin operator) which we produce the classical evolution equation in the Dirac representation by the use of Foldy-Wouthuysen transformation Note de contenu :
Sommaire
Table des matières
Introduction 5
1 Relativité restreinte 7
1.1 Postulats de la relativité restreinte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8
1.2 Transformations de Lorentz . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
1.3 Notion de quadri-vecteur . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11
1.4 Tenseur électromagnétique équations de Maxwell . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
1.4.1 Notion de tenseur . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
1.4.2 Le tenseur de Faraday et équations de Maxwell . . . . . . . . . . . . . . 17
2 Dynamique relativiste dÂ’une particule avec spin 1=2 19
2.1 Particule sans spin . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19
2.2 Particule avec spin . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21
3 Equation de Dirac et transformation de Foldy Wouthuysen 25
3.1 La transformation Foldy-Wouthuysen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
3.1.1 La transformation FW pour une Particule libre . . . . . . . . . . . . . . 27
3.1.2 Opérateurs mean value dans la représentation de Dirac et leurs évolutions : 28
3.1.3 La transformation FW puor une particule dans champ éléctromagnétique 30
3.2 L’évolution d’opérateurs position et spin dans la représentation FW . . . . . . . 32
3.2.1 Opérateur position . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 32
3.2.2 Opérateur spin . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 33
ConclusionCôte titre : MAPH/0361 En ligne : https://drive.google.com/file/d/1aawgLnpfoyGp07O_GJEF1Zgz4Ry-onaT/view?usp=shari [...] Exemplaires (1)
Code-barres Cote Support Localisation Section Disponibilité MAPH/0361 MAPH/0361 Mémoire Bibliothéque des sciences Français Disponible
DisponibleEcoulements avec échanges de chaleur, Vol. 2 / Favre-Marinet, Michel
PermalinkEcoulements et réactions chimiques, Vol. 2 / Prud'homme, Roger
PermalinkEffect of some sol-gel synthesis parameters on the luminescence properties of zinc (ZnO) nanopowder doped with trivalent europium (Eu3+) / Ahmed Abd Erraouf Laidoudi
PermalinkEffet de la collimation in-pile sur la configuration optimale d’un diffractomètre neutronique / Oussaghir,Messaouda
PermalinkPermalinkPermalinkL'Effet de l'environnement spatial sur les instruments d'observation de la terre / GUERIOUNE, Sara
PermalinkEffet de l’implantation ionique de silicium sur la diffusion des atomes de Nickel / Samira Saadoun
PermalinkEffet des irradiations neutroniques sur les propriétés structurales, électriques et optiques du silicium / Osmani,Nadjet
PermalinkEffet de la nature du milieu et de la température de recuit Sur les Propriétés structurales et photocatalytiques des poudres TiO2 synthétisées par voie sol-gel / Noufal Aouaffa
Permalink