Titre :	Etude de la dynamique quantique générée par une brusque variation de l’interaction (interaction-quench) pour un système de deux bosons confinés par unPotentiel harmonique à une dimension.
Type de document :	texte imprimé
Auteurs :	Ait Hammouda,Imane, Auteur ; Bencheikh,K, Directeur de thèse
Editeur :	Setif:UFA
Année de publication :	2018
Importance :	1 vol (42 f .)
Format :	29 cm
Langues :	Français (fre)
Catégories :	Thèses & Mémoires:Physique
Mots-clés :	Gaz quantique ultra-froid deux atomes bosoniques en forte interaction répulsifs confinement piège harmonique système unidimensionnel quench de l’interaction fonction d’onde relative dépendante du temps
Index. décimale :	530 Physique
Résumé :	Dans le domaine des gaz quantiques ultra-froids, des d’atomes confinés et refroidis par laser et par un processus appelé évaporation des températures très basses sont obtenues où les effets quantiques du système se manifestent. Ce domaine est caractérisé par le fait que les paramètres agissant sur le système sont contrôlables de l’extérieur. Une issue intéressante est d’étudier la dynamique du gaz quantique quand il subit une brusque variation des paramètres, par exemple la variation de la pulsation du potentiel confinant, et de voir l’évolution temporelle résultante. Tout récemment l’interaction atome-atome est devenue tout à fait contrôlable et la dynamique générée par une brusque variation de l’intensité de cette interaction est un sujet intéressant (en anglais quench-interaction). Dans ce travail on examine la dynamique d’un système initialement formé de deux bosons en interaction répulsive très intense (gaz de Tonks-Girardeau) et soudain cette interaction est supprimée. On étudie alors l’évolution résultante de la fonction d’onde du système. Nous avons utilisé une méthode basée sur les propagateurs et avons retrouvé les mêmes résultats de ceux obtenus très récemment dans le travail [L. M. A. Kehrberger, et al, Phys. Rev. A 97, 013606 (2018)]. Il ressort de notre étude que notre approche est plus facile à manipuler analytiquement et par ailleurs au cours de ce travail nous avons obtenu un nouvel propagateur pour un système de deux particules du gaz de Tonks-Girardeau confiné par un potentiel harmonique.
Note de contenu :	Sommaire Introduction générale 5 2 Quelques aspets sur les gaz quantiques ultra-froids 9 2.1 Refroidissement des atomes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9 2.1.1 Pression de Radiation et interaction photon-atome . . . . . . . . . . . . 9 2.1.2 Refroidissement par Évaporation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10 2.2 Le piégeage des atomes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 2.3 Piège magnétique harmonique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 2.4 Expansion du gaz dÂ’atomes ultra-froid . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13 2.5 Les interactions dans les gaz ultra-froids et leurs contrôles . . . . . . . . . . . . 14 2.5.1 Dynamique générée par quench de lÂ’interaction. . . . . . . . . . . . . . . 14 3 Dynamique générée par un soudain changement de lÂ’interaction entre deux bosons en interaction 15 3.1 Système de deux bosons en interactions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15 3.2 Fonctions dÂ’ondes de lÂ’hamiltonien relatif H1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 3.3 Fonctions dÂ’ondes acceptables pour la paire de bosons de Tonks-Girardeau . . . 18 3.4 Evolution temporelle de la fonction dÂ’onde relative suite à une variation soudaine de lÂ’interaction à t = 0 3.5 Evolution temporelle de (z; t) suite au quench-scenario ( = 0 !  = 1) . . . 19 3.6 Interaction quench de lÂ’inÂ…ni à zéro ( = 1 !  = 0) . . . . . . . . . . . . . . . 26 3.6.1 Fonction dÂ’onde de la particule relative initiale ( avant le quench) . . . . 26 3.6.2 Evolution temporelle de (z; t) suite au quench-scenario( = 1 !  = 0) 27 TABLE DES MATIÈRES TABLE DES MATIÈRES 3.7 Cas dÂ’un double quench de lÂ’interaction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29 Conclusion 31 Bibliographie 33 3.8 Appendice . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 3.8.1 Appendice A . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 3.8.2 Appendice B . . . . . . . . . . . . . . . . . . 38 3.8.3 Appendice C . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Côte titre :	MAPH/0291
En ligne :	https://drive.google.com/file/d/1P0j64iV3YNGH9UJNqBt3y8MFGFDTrP1d/view?usp=shari [...]
Format de la ressource électronique :	pdf

Etude de la dynamique quantique générée par une brusque variation de l’interaction (interaction-quench) pour un système de deux bosons confinés par unPotentiel harmonique à une dimension. [texte imprimé] / Ait Hammouda,Imane, Auteur ; Bencheikh,K, Directeur de thèse . - [S.l.] : Setif:UFA, 2018 . - 1 vol (42 f .) ; 29 cm.
Langues : Français (fre)

Catégories :	Thèses & Mémoires:Physique
Mots-clés :	Gaz quantique ultra-froid deux atomes bosoniques en forte interaction répulsifs confinement piège harmonique système unidimensionnel quench de l’interaction fonction d’onde relative dépendante du temps
Index. décimale :	530 Physique
Résumé :	Dans le domaine des gaz quantiques ultra-froids, des d’atomes confinés et refroidis par laser et par un processus appelé évaporation des températures très basses sont obtenues où les effets quantiques du système se manifestent. Ce domaine est caractérisé par le fait que les paramètres agissant sur le système sont contrôlables de l’extérieur. Une issue intéressante est d’étudier la dynamique du gaz quantique quand il subit une brusque variation des paramètres, par exemple la variation de la pulsation du potentiel confinant, et de voir l’évolution temporelle résultante. Tout récemment l’interaction atome-atome est devenue tout à fait contrôlable et la dynamique générée par une brusque variation de l’intensité de cette interaction est un sujet intéressant (en anglais quench-interaction). Dans ce travail on examine la dynamique d’un système initialement formé de deux bosons en interaction répulsive très intense (gaz de Tonks-Girardeau) et soudain cette interaction est supprimée. On étudie alors l’évolution résultante de la fonction d’onde du système. Nous avons utilisé une méthode basée sur les propagateurs et avons retrouvé les mêmes résultats de ceux obtenus très récemment dans le travail [L. M. A. Kehrberger, et al, Phys. Rev. A 97, 013606 (2018)]. Il ressort de notre étude que notre approche est plus facile à manipuler analytiquement et par ailleurs au cours de ce travail nous avons obtenu un nouvel propagateur pour un système de deux particules du gaz de Tonks-Girardeau confiné par un potentiel harmonique.
Note de contenu :	Sommaire Introduction générale 5 2 Quelques aspets sur les gaz quantiques ultra-froids 9 2.1 Refroidissement des atomes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9 2.1.1 Pression de Radiation et interaction photon-atome . . . . . . . . . . . . 9 2.1.2 Refroidissement par Évaporation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10 2.2 Le piégeage des atomes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 2.3 Piège magnétique harmonique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 2.4 Expansion du gaz dÂ’atomes ultra-froid . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13 2.5 Les interactions dans les gaz ultra-froids et leurs contrôles . . . . . . . . . . . . 14 2.5.1 Dynamique générée par quench de lÂ’interaction. . . . . . . . . . . . . . . 14 3 Dynamique générée par un soudain changement de lÂ’interaction entre deux bosons en interaction 15 3.1 Système de deux bosons en interactions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15 3.2 Fonctions dÂ’ondes de lÂ’hamiltonien relatif H1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 3.3 Fonctions dÂ’ondes acceptables pour la paire de bosons de Tonks-Girardeau . . . 18 3.4 Evolution temporelle de la fonction dÂ’onde relative suite à une variation soudaine de lÂ’interaction à t = 0 3.5 Evolution temporelle de (z; t) suite au quench-scenario ( = 0 !  = 1) . . . 19 3.6 Interaction quench de lÂ’inÂ…ni à zéro ( = 1 !  = 0) . . . . . . . . . . . . . . . 26 3.6.1 Fonction dÂ’onde de la particule relative initiale ( avant le quench) . . . . 26 3.6.2 Evolution temporelle de (z; t) suite au quench-scenario( = 1 !  = 0) 27 TABLE DES MATIÈRES TABLE DES MATIÈRES 3.7 Cas dÂ’un double quench de lÂ’interaction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29 Conclusion 31 Bibliographie 33 3.8 Appendice . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 3.8.1 Appendice A . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 3.8.2 Appendice B . . . . . . . . . . . . . . . . . . 38 3.8.3 Appendice C . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Côte titre :	MAPH/0291
En ligne :	https://drive.google.com/file/d/1P0j64iV3YNGH9UJNqBt3y8MFGFDTrP1d/view?usp=shari [...]
Format de la ressource électronique :	pdf